两种坐标:
(1) Euler 坐标: 把量表成 $t$, ${\bf x}=(x_1,x_2,x_3)$ 的函数.
(2) Lagrange 坐标: 把量表成 $t$ 及流体质点的函数.
[物理学与PDEs]第2章第5节 一维流体力学方程组的 Lagrange 形式 5.1 引言
2014-04-12
719
版权
版权声明：
本文内容由阿里云实名注册用户自发贡献，版权归原作者所有，阿里云开发者社区不拥有其著作权，亦不承担相应法律责任。具体规则请查看《
阿里云开发者社区用户服务协议》和
《阿里云开发者社区知识产权保护指引》。如果您发现本社区中有涉嫌抄袭的内容，填写
侵权投诉表单进行举报，一经查实，本社区将立刻删除涉嫌侵权内容。
简介：
两种坐标:
(1) Euler 坐标: 把量表成 $t$, ${\bf x}=(x_1,x_2,x_3)$ 的函数.
(2) Lagrange 坐标: 把量表成 $t$ 及流体质点的函数.
目录
相关文章
[物理学与PDEs]第2章第1节 理想流体力学方程组 1.4 一维理想流体力学方程组
1. 一维理想流体力学方程组 $$\beex \bea \cfrac{\p\rho}{\p t}+\cfrac{\p}{\p x}(\rho u)&=0,\\ \cfrac{\p}{\p t}(\rho u) +\cfrac{\p}{\p x}(\rho u^2+p)&=\rho F,\\ \cf...
810
0
0
[物理学与PDEs]第5章习题9 伴随矩阵的特征值
设 $3\times 3$ 阵 ${\bf A}$ 的特征值为 $\lm_1,\lm_2,\lm_3$, 证明 $\cof {\bf A}$ 的特征值为 $$\bex \lm_2\lm_3,\quad \lm_3\lm_1,\quad \lm_1\lm_2.
715
0
0
[物理学与PDEs]第5章习题1 矩阵的极分解
证明引理 2. 1.
证明:
(1) 先证明存在正交阵 ${\bf P},{\bf Q}$ 及对角阵 ${\bf D}$ 使得 $$\bex {\bf F}={\bf P}{\bf D}{\bf Q}.
836
0
0
|
算法框架/工具
[物理学与PDEs]第4章习题3 一维理想反应流体力学方程组的数学结构
证明: Euler 坐标系下的一维反应流体力学方程组 (3. 10)-(3. 13) 也是一个一阶拟线性双曲型方程组.
证明: 由 (3. 10), (3. 12), (3. 13) 知 $$\bex \cfrac{1}{\rho c^2}\cfrac{\p p}{\p t} +\cfrac{u}{\rho c^2}\cfrac{\p p}{\p x}+\cfrac{\p u}{\p x}=0.
855
0
0
[物理学与PDEs]第3章习题6 Lagrange 坐标下的一维理想磁流体力学方程组的数学结构
试讨论 Lagrange 形式下的一维理想磁流体力学方程组 (5. 33)-(5. 39) 的类型.
解答: 由 (5. 33), (5. 39) 知 $$\bex 0=\cfrac{\p p}{\p \tau}\sex{\cfrac{\p \tau}{\p t'}-\cfrac{\p u_...
686
0
0
[物理学与PDEs]第4章第3节 一维反应流体力学方程组 3.2 一维反应流体力学方程组的 Lagrange 形式
1. 一维粘性热传导反应流体力学方程组的 Lagrange 形式 $$\beex \bea \cfrac{\p \tau}{\p t'}-\cfrac{\p u}{\p m}&=0,\\ \cfrac{\p u}{\p t'}+\cfrac{\p p}{\p m}-\cfrac{\p}{\p m}...
790
0
0
|
关系型数据库
Ruby
Windows
[物理学与PDEs]第4章第2节 反应流体力学方程组 2.2 反应流体力学方程组形式的化约
1. 粘性热传导反应流体力学方程组 $$\beex \bea \cfrac{\rd \rho}{\rd t}&+\rho \Div{\bf u}=0,\\ \cfrac{\rd Z}{\rd t}&=-\bar k(\rho,p,Z)Z,\\ \cfrac{\rd {\bf u}}{\rd t}&...
674
0
0
[物理学与PDEs]第3章习题5 一维理想磁流体力学方程组的数学结构
试将一维理想磁流体力学方程组 (5. 10)-(5. 16) 化为一阶拟线性对称双曲组的形式.
解答: 由 (5. 12),(5. 16) 知 $$\beex \bea 0&=\cfrac{\p p}{\p \rho}\sex{\cfrac{\p \rho}{\p t}+u_1\cfrac{\p ...
788
0
0
[物理学与PDEs]第4章习题2 反应力学方程组形式的化约 - 能量守恒方程
试证明: 利用连续性方程及动量方程, 能量守恒方程 (2. 15) 可化为 (2. 21) 的形式.
证明: 注意到 $$\beex \bea &\quad\cfrac{\p}{\p t}\sex{\cfrac{1}{2}\rho u^2} +\Div\sez{\cfrac{1}{2}\rh...
808
0
0
热门文章
最新文章
1
四大触点，教你从“用户视角”构建数据分析体系
2
《Stata统计分析与应用（第2版）》一3.4 图形的保存、合并及修改
3
Spring-boot+Dubbo应用启停源码分析
4
分享一些OpenStack的qcow2格式实例镜像
5
基于区块链的机器学习模型创建方案
6
微信web开发者工具无法打开的六种解决方法
7
RocketMq-Request-Reply消息
8
[译] 构建世界上最快的会议网站
9
" "(双引号)与 ' '(单引号)的区别
10
自定义高效支持点击监听的RecyclerView
1
AI在电子商务中的个性化推荐系统：驱动用户体验升级
29
2
基于AI的网络流量分析：构建智能化运维体系
26
3
鸿蒙登录页面好看的样式设计-HarmonyOS应用开发实战与ArkTS代码解析【HarmonyOS 5.0（Next）】
25
4
HarmonyOS 5.0 （Next）应用开发实战：使用ArkTS构建开箱即用的登录页面【HarmonyOS 5.0（Next）】
30
5
开箱即用的个人主页页面开发实战—基于HarmonyOS 5.0 （Next）和ArkTS的实现【HarmonyOS 5.0（Next）】
32
6
《Java 在 3D 视觉与重建领域：开启无限可能之旅》
22
7
《Java 情感分析：前沿技术与方法全解析》
26
8
《GraalVM：Java AI 应用性能与启动速度的优化利器》
22
9
《探索 Apache Spark MLlib 与 Java 结合的卓越之道》
19
10
云产品评测
21