广义相对论场方程的发现是必然的

简介: 广义相对论场方程的发现是必然的

广义相对论场方程的发现是必然的






红朝儒生


2018-6-20




关键字:引力场方程 希尔伯特 爱因斯坦


简介:引力场方程的发现是必然的。当然这是爱因斯坦的伟大贡献。






 为什么我们会感受到力?


 从某个角度来说,是因为确实受到了力,比如地球引力。可是在现代科学看来,这也许是错觉。真正原因是空间变形。这个观点最早是黎曼提出的。黎曼没有去研究是什么导致空间变形。这也正常,他是一个伟大的数学家,物理就不去关心了。那么是什么导致空间变形?物质。


 引力场方程是爱因斯坦的伟大贡献。那么,如果没有爱因斯坦,就要过很多年才能提出呢?其实不是。


 


 以下内容摘录自卢昌海的《希尔伯特与广义相对论场方程》。


 


 1915年11月20日,希尔伯特在哥廷根皇家科学院作了有关引力理论的报告,介绍了他的研究成果。实际上已经很接近场方程的完成了。


 1915年11月25日,爱因斯坦向普鲁士科学院报告了正确的场方程。


 


 对于这样的复杂理论,其他人完全独立地提出一模一样的理论似乎确实是不可思议的。不过,后来我的看法有了显著改变,理由正是最小作用量原理。


 从最小作用量原理的角度讲,只要有人想到了坐标变换可以突破狭义相对论的限制(这当然也不容易,但与创立整个广义相对论相比还是容易得多的),则度规张量的引入就是必然的。


 而度规张量及其低阶导数构成的最简单的标量就是曲率标量,这一数学事实也早晚会被注意到的。


 如果进一步考虑到在现代物理研究中,对最小作用量原理的运用越来越广泛,对作用量的选取则呈现出穷举性,即认为凡未被基本原理所禁止的项都可以进入作用量中,则曲率标量的进入——从而广义相对论的发现——也几乎是必然的。


 当然,历史只有一次, 我的这种看法只能聊作谈资而已。

目录
相关文章
[物理学与PDEs]第2章第1节 理想流体力学方程组 1.4 一维理想流体力学方程组
1.  一维理想流体力学方程组 $$\beex \bea \cfrac{\p\rho}{\p t}+\cfrac{\p}{\p x}(\rho u)&=0,\\ \cfrac{\p}{\p t}(\rho u) +\cfrac{\p}{\p x}(\rho u^2+p)&=\rho F,\\ \cf...
807 0
泰勒的《科学管理原理》—《可以量化的管理学》
6.6.1数量n与泰勒的《科学管理原理》 内容提要:泰勒的科学管理原理的四要素为:形成一门真正的科学,科学的选择工人,对工人进行教育和培训,管理者与工人之间亲密友好的合作。
1141 0
|
消息中间件
[物理学与PDEs]第5章习题4 广义 Hookean 定律的张量的对称性
设材料是超弹性的, 并设参考构形为自然状态, 证明由线性化得到的张量 ${\bf A}=(a_{ijkl})=\sex{2\cfrac{\p \bar p_{ij}}{c_{kl}}}$ 具有以下的对称性: $$\bex a_{ijkl}=a_{klij}.
565 0
[物理学与PDEs]第5章习题9 伴随矩阵的特征值
设 $3\times 3$ 阵 ${\bf A}$ 的特征值为 $\lm_1,\lm_2,\lm_3$, 证明 $\cof {\bf A}$ 的特征值为 $$\bex \lm_2\lm_3,\quad \lm_3\lm_1,\quad \lm_1\lm_2.
711 0
|
资源调度 BI 算法框架/工具
[物理学与PDEs]第5章第4节 本构方程 - 应力与变形之间的关系
5. 4 本构方程 - 应力与变形之间的关系   5.4.1. 本构关系的一般形式   1. 若 Cauchy 应力张量 ${\bf T}$ 满足 $$\bex {\bf T}({\bf y})=\hat{\bf T}({\bf x},{\bf F}({\bf x})), \eex$$ 则称材料是 (Cauchy) 弹性的; 这里 $\hat {\bf T}$ 称为响应函数.
833 0
|
Windows
[物理学与PDEs]第4章第2节 反应流体力学方程组 2.1 粘性热传导反应流体力学方程组
1.  记号: $Z=Z(t,{\bf x})$ 表示未燃气体在微团中所占的百分比 ($Z=1$ 表示完全未燃烧; $Z=0$ 表示完全燃烧).     2.  物理化学   (1)  燃烧过程中, 通过化学反应释放能量; 而不仅仅需要考虑单位质量的内能 (分子的动能与势能), 也要考虑化...
644 0
[物理学与PDEs]第4章习题1 反应力学方程组形式的化约 - 动量方程与未燃流体质量平衡方程
试证明: 利用连续性方程, 可将动量方程 (2. 14) 及未燃流体质量平衡方程 (2. 16) 分别化为 (2. 19) 与 (2. 20) 的形式.   证明: 注意到 $$\beex \bea \cfrac{\p}{\p t}(\rho{\bf u}) +\Div(\rho{\bf u}\...
762 0
|
算法框架/工具
[物理学与PDEs]第4章习题4 一维理想反应流体力学方程组的守恒律形式及其 R.H. 条件
写出在忽略粘性与热传导性, 即设 $\mu=\mu'=\kappa=0$ 的情况, 在 Euler 坐标系下具守恒律形式的一维反应流动力学方程组. 由此求出在解的强间断线上应满足的 R.H. 条件 (见第二章 $\S 4$), 并证明越过强间断线, 函数 $Z$ 保持连续.
850 0
[物理学与PDEs]第2章第2节 粘性流体力学方程组 2.3 广义 Newton 法则---本构方程
1.  ${\bf P}=(p_{ij})$, 而 $$\bex p_{ij}=-p\delta_{ij}+\tau_{ij}, \eex$$ 其中 $\tau_{ij}$ 对应于摩擦切应力.     2.
760 0
下一篇
无影云桌面