[物理学与PDEs]第1章第7节 媒质中的 Maxwell 方程组 7.3 媒质中电磁场量的表示

简介: 1. 电磁能量密度 $$\bex \cfrac{1}{2}({\bf E}\cdot{\bf D}+{\bf B}\cdot{\bf H}). \eex$$     2. 电磁能量流密度向量 $$\bex {\bf S}={\bf E}\times{\bf H}.

1. 电磁能量密度 $$\bex \cfrac{1}{2}({\bf E}\cdot{\bf D}+{\bf B}\cdot{\bf H}). \eex$$

 

 

2. 电磁能量流密度向量 $$\bex {\bf S}={\bf E}\times{\bf H}. \eex$$

 

 

3. 电磁动量密度向量 $$\bex \cfrac{{\bf S}}{c}. \eex$$

 

 

4. 电磁动量流密度张量 $$\bex \cfrac{1}{2}(\ve E^2+\mu H^2){\bf I}-\ve{\bf E}\otimes{\bf E}-\mu{\bf H}\otimes{\bf H}. \eex$$ 

目录
相关文章
[物理学与PDEs]第2章第1节 理想流体力学方程组 1.4 一维理想流体力学方程组
1.  一维理想流体力学方程组 $$\beex \bea \cfrac{\p\rho}{\p t}+\cfrac{\p}{\p x}(\rho u)&=0,\\ \cfrac{\p}{\p t}(\rho u) +\cfrac{\p}{\p x}(\rho u^2+p)&=\rho F,\\ \cf...
810 0
|
资源调度
[物理学与PDEs]第3章第2节 磁流体力学方程组 2.1 考虑到导电媒质 (等离子体) 的运动对 Maxwell 方程组的修正
1.  Maxwell 方程组 $$\bee\label{3_2_1_Maxwell} \bea \Div{\bf D}&=\rho_f,\\ \rot{\bf E}&=-\cfrac{\p {\bf B}}{\p t},\\ \Div{\bf B}&=0,\\ \rot{\bf H}&=\cfra...
878 0
[物理学与PDEs]第3章习题2 仅受重力作用的定常不可压流理想流体沿流线的一个守恒量
设定常 (即 $\cfrac{\p {\bf u}}{\p t}={\bf 0}$)、不可压缩 (设 $\rho=1$) 的理想流体所受的体积力仅为重力. 又设磁场满足条件: $({\bf H}\cdot\n){\bf H}={\bf 0}$.
788 0
|
资源调度 关系型数据库 Windows
[物理学与PDEs]第3章第2节 磁流体力学方程组 2.2 考虑到电磁场的存在对流体力学方程组的修正
1.  连续性方程 $$\bex \cfrac{\p \rho}{\p t}+\Div(\rho{\bf u})=0.  \eex$$     2.  动量守恒方程 $$\bex \cfrac{\p }{\p t}(\rho{\bf u}) +\Div(\rho {\bf u}\otimes{...
751 0
|
资源调度
[物理学与PDEs]第3章第2节 磁流体力学方程组 2.4 不可压情形的磁流体力学方程组
不可压情形的磁流体力学方程组 $$\beex \bea \cfrac{\rd {\bf H}}{\rd t}-({\bf H}\cdot\n){\bf u}&=\cfrac{1}{\sigma\mu_0}\lap {\bf H},\\ \Div{\bf H}&=0,\\ \cfrac{\rd {\b...
840 0
|
资源调度
[物理学与PDEs]第3章第4节 磁流体力学方程组的数学结构
1.  在流体存在粘性、热传导及 $\sigma\neq \infty$ 时, 磁流体力学方程组是一个拟线性对称双曲 - 抛物耦合组.     2.  在流体存在粘性、热传导但 $\sigma=\infty$ 时, 磁流体力学方程组是一个拟线性对称双曲 - 抛物耦合组.
751 0
|
算法框架/工具
[物理学与PDEs]第4章习题4 一维理想反应流体力学方程组的守恒律形式及其 R.H. 条件
写出在忽略粘性与热传导性, 即设 $\mu=\mu'=\kappa=0$ 的情况, 在 Euler 坐标系下具守恒律形式的一维反应流动力学方程组. 由此求出在解的强间断线上应满足的 R.H. 条件 (见第二章 $\S 4$), 并证明越过强间断线, 函数 $Z$ 保持连续.
853 0
|
资源调度 Windows
[物理学与PDEs]第3章第2节 磁流体力学方程组 2.3 磁流体力学方程组
1.  磁流体力学方程组 $$\beex \bea \cfrac{\p {\bf H}}{\p t} &-\rot({\bf u}\times{\bf H})=\cfrac{1}{\sigma\mu_0}\lap{\bf H},\\ \Div&{\bf H}=0,\\ \cfrac{\p \rho}...
795 0
|
Windows
[物理学与PDEs]第4章第2节 反应流体力学方程组 2.1 粘性热传导反应流体力学方程组
1.  记号: $Z=Z(t,{\bf x})$ 表示未燃气体在微团中所占的百分比 ($Z=1$ 表示完全未燃烧; $Z=0$ 表示完全燃烧).     2.  物理化学   (1)  燃烧过程中, 通过化学反应释放能量; 而不仅仅需要考虑单位质量的内能 (分子的动能与势能), 也要考虑化...
645 0
[物理学与PDEs]第2章第2节 粘性流体力学方程组 2.2 应力张量
1.  在有粘性的情形, 外界流体对 $\Omega$ 的作用力, 不仅有表面上的压力 (正压力), 也有表面上的内摩擦力 (切应力).     2.  于 $M$ 处以 ${\bf n}$ 为法向的单位面积所受的面力 (${\bf n}$ 所指一侧的流体施加的) 为 $$\bex {\bf ...
961 0