由 $$\bex \cfrac{\p \rho}{\p t}&+u_1\cfrac{\p \rho}{\p x}+\rho\cfrac{\p u_1}{\p x}=0, \eex$$ 我们可以引进 Lebesgue 坐标 $(t',m)$, 而将一维磁流体力学方程组化为 Lagrange 形式, 而有较简单的形式.
[物理学与PDEs]第3章第5节 一维磁流体力学方程组 5.2 一维磁流体力学方程组的 Lagrange 形式
2014-04-14
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简介：
由 $$\bex \cfrac{\p \rho}{\p t}&+u_1\cfrac{\p \rho}{\p x}+\rho\cfrac{\p u_1}{\p x}=0, \eex$$ 我们可以引进 Lebesgue 坐标 $(t',m)$, 而将一维磁流体力学方程组化为 Lagrange 形式, 而有较简单的形式.
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